Высокоэффективные органические фотодетекторы путем введения нефуллеренового акцептора для расширения длинноволнового детективного спектра

Введение

Видимый свет как часть электромагнитного спектра, который может непосредственно восприниматься человеческим зрением (380–780 нм), играет важную роль в повседневной жизни и промышленном производстве [1]. Дистанционное зондирование в видимом свете является наиболее часто используемым в аэрофотосъемке. Восприятие цветного изображения также в основном основано на видимом свете и т. Д. [2]. Как мост между оптическим сигналом и электрическим сигналом, фотодетектор играет незаменимую роль в вышеупомянутых приложениях, тем самым вызывая пристальное и постоянное внимание [3]. Поэтому исследование высокопроизводительного фотодетектора видимого диапазона необходимо и имеет большое значение. По сравнению с традиционными неорганическими фотодетекторами, органические фотодетекторы (OPD) привлекли огромное внимание для приложений в гибких и портативных электронных устройствах из-за их гибкости, настраиваемого поглощения, легкости, обнаружения большой площади и низкой стоимости изготовления [4]. В последние годы, хотя OPD добились некоторых достижений в таких аспектах, как высокая внешняя квантовая эффективность [5], низкая плотность темнового тока [6] и высокая обнаруживающая способность [7], существует лишь несколько исследовательских попыток изучить высокопроизводительные широкополосные сети. OPD с полным видимым фотодетектированием до сих пор.

Эффективный сбор света и широкий диапазон поглощения имеют решающее значение в широкополосных OPD. Поэтому было разработано много донорных и акцепторных материалов с различной шириной запрещенной зоны, и в ходе прошлых исследований было построено множество классических систем гетеропереходов донор / акцептор [8]. Среди них поли (3-гексилтиофен) (P3HT):метиловый эфир фенил-C71-масляной кислоты (PC ₇₁ BM) объемный гетеропереход (BHJ) широко изучался в органических фотоэлектрических устройствах из-за его относительно высокой подвижности носителей заряда, стабильной работы, простой структуры, низкой стоимости и зрелого процесса получения [9, 10]. Тем не менее, хотя спектральный отклик P3HT:PC ₇₁ BM покрывает 400–600 нм, его недостаточно для полноценного видимого фотодетектирования из-за отсутствия длинноволновой области. Следовательно, необходимо найти эффективный метод расширения спектрального диапазона отклика P3HT:PC ₇₁ Обычная система BM. Подобен органическим солнечным элементам (ОСЭ) [11, 13,7% за счет объединения преимуществ материалов и двух бинарных элементов. Energy Environ Sci 11:2134–2141 "href =" / article / 10.1186 / s11671-019-3033-8 # ref-CR12 "id =" ref-link-section-d292454161e695 "> 12], вводя третий материал в активный слой является одним из наиболее эффективных и простых методов для реализации широкополосных OPD с расширенным диапазоном фотодетектирования и отличными характеристиками [13]. Например, Раух и др. разработали P3HT:PC ₇₁ BM BHJ, где квантовые точки PbS в качестве вводящего компонента, успешно расширили диапазон обнаружения OPD до 1800 нм [14]. Марио Кайрони и др. разработал T1:P3HT:PC ₇₁ BM OPD с широкополосным откликом 360–680 нм за счет введения донора электронов со средней длиной волны поглощения T1 [15].

Недавно новый класс нефуллереновых акцепторов электронов показал высокие коэффициенты поглощения и отличные электрические свойства, что вызвало широкую озабоченность при исследовании фотоэлектрических устройств [16, 17]. По сравнению с обычными акцепторами производных фуллерена нефуллереновые акцепторы обладают разнообразной и сильной абсорбцией, поэтому они являются лучшими вариантами для введения в традиционную систему в качестве третьего компонента [18]. Например, Tan et al. разработали устройство для смешивания тройных акцепторов путем легирования 3,9-бис (2-метилен- (3- (1,1-дицианометилен) инданон)) - 5,5,11,11-тетракис (4-гексилфенил) -дитиено [2, 3d:2,3′-d ′] - s-индацено [1,2-b:5,6-b ′] дитиофен (ITIC) в PBDTBDD:PC ₆₀ Смесь BM для достижения идеального дополнительного поглощения и высокого PCE 10,36% [19]. Кроме того, отличительной особенностью ITIC является длинноволновый спектральный отклик 600-800 нм по сравнению с коротковолновым и средневолновым откликом, присущим традиционным производным фуллерена. Следовательно, ITIC может подходить для комбинации с P3HT:PC ₇₁ BM BHJ с чувствительностью 400–600 нм, которая может расширить диапазон фотодетектирования до длинноволнового диапазона для непрерывного эффективного фотодетектирования всего видимого спектра.

Таким образом, в этой работе ITIC впервые вводится в P3HT:PC ₇₁ Обычная система BM для формирования широкополосных OPD. По сравнению с контрольным P3HT:ПК ₇₁ BM OPD, тройная система смешения обеспечивает более широкий спектральный отклик. Между тем, настроив соотношение ITIC и PC ₇₁ BM, соответственно, получаются широкополосные OPD, покрывающие всю видимую полосу от 380 до 760 нм, по сравнению с исходной полосой фотодетектирования 380–620 нм. Более того, из-за более широкой области сбора света, лучшей морфологии пленки, более эффективной передачи энергии и более низкого темнового тока оптимизирующие OPD показали высокую обнаружительную способность 2,12 × 10 ¹² Джонса и 2,67 × 10 ¹² Джонса на 560 нм и 710 нм соответственно.

Методы

Молекулярные структуры материалов активного слоя, использованные в данной работе, показаны на рис. 1а, а структура широкополосных OPD оксид индия и олова (ITO) / поли (3,4-этилендиокситиофен):полистиролсульфонат (PEDOT:PSS) (45 нм ) / P3HT:ПК ₇₁ BM:ITIC (100 нм) / Bphen (5 нм) / Ag (80 нм) изображено на рис. 1b. Уровни энергии материалов активного слоя в широкополосных ОПР показаны на рис. 1в. Наименьшие незанятые молекулярные орбитали (НСМО) и самые высокие уровни занятых молекулярных орбиталей (ВЗМО) P3HT, ITIC и PC ₇₁ BM следуют нормативному каскадному выравниванию, которое указывает на потенциально эффективный путь переноса заряда между ними. Bphen используется в качестве буферного слоя для улучшения способности переноса носителей заряда и уменьшения тушения фотоэкситонов на границе между активным слоем и катодом [20]. В противном случае HOMO Bphen выше, чем у активных материалов, которые можно использовать в качестве слоя, блокирующего дырки, для уменьшения темнового тока при обратном смещении.

а Химические структуры материалов активных слоев. б Устройство OPD. c Диаграмма уровня энергии OPD

Перед началом изготовления OPD подложки ITO последовательно очищали в ультразвуковой ванне каждые 10 мин с водно-детергентным раствором, ацетоновым растворителем, деионизированной водой и растворителем IPA соответственно [21]. После сушки в печи эти ITO-подложки обрабатывали кислородной плазмой в течение 20 мин. Затем PEDOT:PSS наносили центрифугированием при 3000 об / мин в течение 60 с на подложки ITO. После термического отжига при 150 ° C в течение 20 мин подложки перемещали в перчаточный бокс высокой чистоты (O ₂ , H ₂ O <1 ppm). P3HT, ПК ₇₁ BM и ITIC растворяли в хлорбензоле с различным массовым соотношением. Общая концентрация этих материалов была зафиксирована на уровне 30 мг / мл ^-1 . , а также массовое соотношение донора (P3HT) и акцепторов (PC ₇₁ BM, ITIC) был зафиксирован на уровне 1:1. Растворы активного слоя центрифугировали поверх слоя PEDOT:PSS при 2000 об / мин в течение 60 с. Затем смешанные пленки отжигали при 120 ° C в течение 10 мин. С последующим осаждением Ag в качестве анода при скорости осаждения 5 Å S ⁻¹ . Активная площадь этих OPD составляла 0,02 см ² . .

Характеристики устройства

Поглощение в ультрафиолетовом и видимом (УФ-видимом) диапазоне измеряли с использованием системы спектроскопии Shimazu UV1700 UV-Vis. Стационарную фотолюминесценцию (PL) измеряли с помощью спектроскопии Hitachi F-7000 PL. Морфологию поверхности активных слоев характеризовали с помощью атомно-силового микроскопа (AFM, AFM 5500, Agilent, Tapping Mode, Chengdu, China). В качестве имитатора солнечного излучения AM 1.5 G использовался источник света с мощностью освещения 100 мВт / см ⁻² . . Плотность тока-напряжение ( Дж-В Кривые OPD в темноте и при освещении были измерены с помощью программируемого вольт-амперного источника Keithley 4200. Спектры EQE были получены при прохождении света ксеноновой лампы через монохроматор. Все параметры были измерены при комнатной температуре ( T =300 тыс.)

Результаты и обсуждение

Характеристика активных слоев

Спектры поглощения чистого P3HT, ПК ₇₁ Фильмы BM и ITIC представлены на рис. 2а. ПК ₇₁ BM может поглощать короткие волны от 350 до 550 нм. P3HT может использовать свет со средней длиной волны от 450 до 600 нм. А нефуллереновый акцептор электронов ITIC может осуществлять поглощение от 600 до 800 нм. Очевидно, что эти три материала активного слоя обладают благоприятным дополнением в полном видимом спектре. Таким образом, смешанные пленки обладают превосходным потенциалом для реализации полного видимого фотодетектирования. Более того, спектры поглощения активных слоев (P3HT:PC ₇₁ BM:ITIC) с разными соотношениями изображены на рис. 2b. P3HT:ПК ₇₁ Пленки BM демонстрируют благоприятную светопоглощающую способность от 400 до 600 нм, но после 600 нм поглощения в длинноволновой области почти не наблюдается. После введения ITIC новый пик поглощения генерируется от 600 до 750 нм из-за вклада ITIC. С постепенным увеличением включения ITIC, поглощающая способность смешанных пленок в длинноволновой области постепенно увеличивается, что способствует расширению длинноволнового детективного спектра P3HT:PC ₇₁ Система управления БМ. Кроме того, интенсивность поглощения на коротких и длинных волнах можно эффективно регулировать, изменяя соотношение PC ₇₁ BM и ITIC. В частности, сбалансированная интенсивность поглощения достигается, когда соотношение масс активного слоя составляет 1:0,5:0,5, что, очевидно, выгодно для уравновешивания фотодетектирования OPD одновременно на коротких и длинных волнах и реализации широкополосных OPD с полным видимым фотодетектированием. P>

а Поглощение чистого P3HT, ПК ₇₁ Фильмы BM и ITIC. б Спектры поглощения активных слоев с разным соотношением

Чтобы исследовать влияние внедрения ITIC на перенос энергии в активных слоях, были проведены тесты стационарной фотолюминесценции (ФЛ). Как показано на рис. 3а, при возбуждении светом 500 нм чистые пленки P3HT и ITIC демонстрируют пики ФЛ при 640 нм и 760 нм соответственно. По сравнению с чистой пленкой P3HT, интенсивность ФЛ P3HT значительно снижена в пленке P3HT:ITIC, что указывает на наличие передачи энергии между P3HT и ITIC [22]. Аналогичным образом, излучение PL P3HT значительно подавляется легированием ПК ₇₁ BM в P3HT:ПК ₇₁ Пленка BM, которая указывает на аналогичную эффективную передачу энергии между P3HT и ПК ₇₁ BM. Более того, при внедрении ITIC в P3HT:PC ₇₁ Смесь BM, интенсивность ФЛ почти полностью гаснет, и кривая ФЛ тройной смешанной пленки находится ниже всех остальных кривых. Это означает, что и ITIC, и ПК ₇₁ BM может согласованно передавать энергию в тройных пленках. Сделан вывод, что эффективность передачи энергии тройных пленок лучше, чем у бинарных пленок. В сочетании с тем фактом, что первый имеет более широкий диапазон поглощения света, чем второй, чтобы улавливать больше фотонов и вносить вклад в фототок, это указывает на P3HT:PC ₇₁ BM:OPD ITIC могут иметь более высокий фототок, чем P3HT:PC ₇₁ БМ OPD в теории.

а Спектры ФЛ пленок при возбуждении светом 500 нм. б JV характеристики электронных устройств

Чтобы исследовать влияние транспортных свойств носителей заряда с помощью ITIC, для количественной оценки подвижности была принята модель тока, ограниченного пространственным зарядом (SCLC). Электронные устройства были изготовлены со структурой ITO / ZnO (30 нм) / P3HT:PC ₇₁ BM:ITIC (100 нм) / Bphen (5 нм) / Ag (80 нм). SCLC описывается уравнением Мотта – Герни [23]:

где ε ₀ - диэлектрическая проницаемость вакуума, ε относительная диэлектрическая проницаемость органических материалов, μ - подвижность носителей заряда, V - приложенное напряжение, а d - толщина активных слоев. JV Характеристики в темноте для электронных устройств с разными активными слоями показаны на рис. 3b. Согласно формуле. (1) подвижность электронов устройств с различным соотношением составляет 1,48 × 10 ⁻³ см ² V ^-1 s ⁻¹ , 8,92 × 10 ⁻⁴ см ² V ^-1 s ⁻¹ , 7,89 × 10 ⁻⁴ см ² V ^-1 s ⁻¹ , 4,75 × 10 ⁻⁴ см ² V ^-1 s ⁻¹ , и 4,43 × 10 ⁻⁴ см ² V ^-1 s ⁻¹ , соответственно. С увеличением доли ITIC подвижность электронов устройства значительно уменьшается, поскольку подвижность электронов ITIC ниже, чем у PC ₇₁ BM [24], что может вызвать уменьшение темнового тока OPD после введения ITIC [25].

Для OPD морфология поверхности активного слоя имеет большое влияние на перенос заряда и диссоциацию экситонов. Активный слой с благоприятной морфологией поверхности может подавлять рекомбинацию зарядов и улучшать фототок [26]. Следовательно, морфология поверхности активных слоев с различными соотношениями исследуется с помощью атомно-силовой микроскопии (АСМ), которая изображена на рис. 4. Согласно изображению в высоту, поверхность P3HT:PC ₇₁ Пленка BM:ITIC (1:1:0) имеет небольшую шероховатость, а ее среднеквадратичная шероховатость составляет около 0,932 нм. Из фазового изображения мы видим, что расположение молекул не совсем равномерное и упорядоченное. После легирования некоторой части ITIC в смесь (1:0,7:0,3, 1:0,5:0,5, 1:0,3:0,7) морфология поверхности активного слоя сильно изменяется, и среднеквадратичная шероховатость снижается до 0,690 нм, 0,634 нм, и 0.701 нм соответственно. Как видно из фазовых диаграмм, изменение RMS может быть связано с измененным агрегатным состоянием. По сравнению с P3HT:PC ₇₁ Бинарная пленка BM, смешанные пленки, легированные ITIC, имеют более гладкую поверхность и более упорядоченное расположение молекул. Однако, когда соотношение смеси становится 1:0:1, RMS-шероховатость увеличивается до 1,386 нм, а морфология пленки становится недостаточно гладкой из-за гранулированной нежелательной молекулярной агрегации, которая может привести к увеличению рекомбинации заряда и низкому фототоку. Согласно результатам исследования АСМ, тройные смешанные пленки имеют лучшие морфологические характеристики, чем бинарные пленки, что связано с упорядоченным расположением молекул двух акцепторов, что снижает молекулярную агрегацию в тройных пленках.

Изображения высоты AFM ( a - е ) и фазовые изображения ( f - j ) из P3HT:ПК ₇₁ BM:активные слои ITIC с различными соотношениями

Согласно спектрам поглощения активных слоев, длинноволновая полоса поглощения введенного ITIC должна иметь возможность эффективно расширять длинноволновый диапазон фотодетектирования OPD. Кроме того, внедрение ITIC также изменяет электрические свойства и морфологию поверхности активных слоев. С точки зрения SCLC, внедрение ITIC снижает подвижность электронов в активном слое, что, очевидно, уменьшит транспортную способность устройств. Это окажет такое же неблагоприятное воздействие на темновой ток и фототок. Однако внедрение ITIC также позволяет активному слою захватывать больше фотонов с длинной волны, чтобы внести свой вклад в фототок, что преодолевает неблагоприятное влияние низкой подвижности электронов на фототок в условиях освещения. Лучшая морфология пленки и более эффективная передача энергии в тройном активном слое также благоприятны для превосходного фототока. В заключение, темновой ток будет уменьшаться с добавлением ITIC, в то время как фототок будет регулярно меняться под влиянием различных факторов. Следовательно, необходимо подготовить OPD, состоящие из активных слоев с различными соотношениями для определения высокого фототока и низкого темнового тока, чтобы достичь превосходных характеристик фотодетектирования.

Эффективность OPD

На рисунке 5 показаны электрические параметры OPD с различным соотношением активных слоев. J-V Кривые ОПР в светлых и темных условиях представлены на рис. 5а. Как показано, ОПР с различным соотношением масс активного слоя имеют существенно разные фототок и темновой ток. Конкретно, как P3HT:PC ₇₁ Соотношение BM:ITIC изменяется от 1:1:0 до 1:0,5:0,5, фототок продолжает увеличиваться, что вызвано расширенным диапазоном сбора света, эффективной передачей энергии и лучшей морфологией пленки в тройных смесях. И наоборот, как P3HT:PC ₇₁ Соотношение BM:ITIC изменяется от 1:0,5:0,5 до 1:0:1, фототок продолжает снижаться. Однако темновой ток продолжает уменьшаться по мере увеличения отношения ITIC, что объясняется уменьшенной подвижностью электронов и неблагоприятным переносом носителей заряда, вызванным чрезмерным добавлением ITIC. Изменение тренда фототока и темнового тока согласуется с изменением свойств пленки, вызванным изменением тройных соотношений активных слоев. Характеристики отношения включения / выключения OPD исследуются на рис. 5b. OPD 1:0,5:0,5 показывают самые высокие отношения включения / выключения в области обратного смещения, чем другие OPD, демонстрируя гораздо лучшее свойство переключения, что связано с самым высоким фототоком и более низким темновым током.

а Дж - V характеристики OPD с различным соотношением в темных и светлых условиях. b Соотношения включения / выключения OPD. c Характеристики отклика / восстановления OPD при модуляции включения / выключения света. г Дж _SC OPD в зависимости от силы света

Кроме того, чтобы убедиться, что OPD имеют стабильную и восстанавливаемую способность отклика, плотность тока как функция времени показана на рис. 5c для широкополосных OPD с различными соотношениями. Циклические токовые сигналы регистрировались при включении / выключении модуляции светового освещения. Каждый цикл составляет 20 с, время экспозиции 10 с, а общая продолжительность составляет 120 с. Результаты показывают, что ток каждого OPD значительно увеличивается при освещении и возвращается к исходному уровню после выключения света. Очевидно, что эти OPD обладают стабильными и повторяемыми характеристиками отклика / восстановления, что желательно для практических приложений [27].

Для дальнейшего исследования влияния отношения ITIC на рекомбинацию OPD в условиях освещения, Дж _SC как функция силы света. В общем, степенная зависимость между J _SC и я можно выразить как J _SC ∝ Я ^α . Когда α приближается к 1, бимолекулярная рекомбинация относительно слабая [28, 29]. Как показано на рис. 5d, OPD с соотношением 1:1:0, 1:0,7:0,3 и 1:0,5:0,5 имеют аналогичные значения α, которые составляют 0,817, 0,797 и 0,803 соответственно. Это означает, что эти три OPD имеют одинаковый уровень бимолекулярной рекомбинации. Однако из-за внедрения ITIC больше длинноволновых фотонов поглощается тройными активными слоями, так что фототок OPD с умеренным легированием ITIC больше, чем у P3HT:PC ₇₁ БМ OPD. При дальнейшем изменении тройных соотношений на 1:0,3:0,7 и 1:0:1 значения α снижаются до 0,713 и 0,680 соответственно. Это указывает на то, что большое количество легирования ITIC усиливает рекомбинацию и значительно снижает фототок.

Чтобы описать характеристики спектрального отклика OPD, кривые EQE OPD с различными P3HT:PC ₇₁ Соотношения BM:ITIC показаны на рис. 6а. Некоторые параметры спектрального детектирования на разных длинах волн приведены в таблице 1. Устройство на основе бинарного P3HT:PC ₇₁ Пленка BM показывает плоский пик EQE, охватывающий диапазоны 400–600 нм, связанный с поглощением P3HT и PC ₇₁ BM. После внедрения нефуллерена, ITIC, в P3HT:PC ₇₁ BM, кривая EQE широкополосных OPD простирается до 760 нм, и генерируется новый спектральный пик от 650 до 750 нм. Кроме того, относительную интенсивность отклика различных спектральных диапазонов можно настроить, изменив массовые отношения P3HT, PC ₇₁ BM и ITIC. Судя по кривым EQE, синергизм между донором и акцептором при оптимальном соотношении масс 1:0,5:0,5 уравновешивает EQE на всей длине волны. Широкая и плоская кривая EQE интуитивно показывает, что широкополосные OPD, легированные ITIC, эффективно расширяют диапазон непрерывного оптического отклика до длинноволнового диапазона, охватывая весь видимый спектр 380–760 нм.

а Измеренные EQE-спектры OPD с различным соотношением. б Расчетное R значения OPD. c Вычислено D * значения OPD

Отзывчивость ( R ) описывает способность преобразования фотонов в носители заряда OPD, которая используется для определения способности светового отклика [30]. R рассчитывается как уравнение. (2):

где EQE - внешняя квантовая эффективность, q - заряд электрона, λ длина волны падающего света, h - постоянная Планка, а v частота света. Согласно формуле. (2) тенденция R зависит от EQE и λ когда другие параметры постоянны. Расчетные результаты R значения показаны на рис. 6b и в таблице 1. Подобно кривым EQE, OPD на основе 1:0,5:0,5 получают более высокое значение R чем другие OPD как в длинноволновом, так и в коротковолновом диапазоне. R значения оптимизации широкополосных OPD достигли 0,21 А Вт ⁻¹ и 0,25 А Вт ⁻¹ при 560 нм и 710 нм соответственно. Широкий R Кривая показывает, что широкополосные OPD, легированные соответствующим количеством ITIC, могут равномерно поглощать падающий свет полного видимого спектра и эффективно преобразовывать его в фототок.

Как наиболее важный параметр производительности OPD, D * используется для определения светочувствительности OPD. D * OPD можно определить как уравнение. (3):

Расчетные результаты D * показаны на рис. 6в. Для контрольных OPD на базе P3HT:ПК ₇₁ BM, обнаруживаемость превышает 1.0 × 10 ¹² Джонса от 380 до 600 нм и достигает 1,67 × 10 ¹² Джонса на 560 нм. Для сравнения, легирование OPD компанией ITIC расширило эффективный диапазон фотодетектирования до полного видимого спектра 380–760 нм. В частности, обнаружительная способность полученных OPD с соотношением 1:0,5:0,5 достигла 2,12 × 10 ¹² Джонса и 2,67 × 10 ¹² Джонса на 560 нм и 710 нм соответственно. С одной стороны, диапазон фотодетектирования OPD был расширен за счет добавления ITIC. С другой стороны, обнаружительная способность оптимизирующих OPD в полном видимом спектре выше, чем у других OPD, что вызвано высоким фототоком и низким темновым током при оптимальном соотношении активного слоя.

Выводы

Таким образом, высокоэффективные OPD с полным фотодетектированием видимого света изготавливаются путем введения нефуллеренового акцептора ITIC в P3HT:PC ₇₁ Система управления БМ. Три материала образуют дополнительный спектр, которые вместе эффективно создают широкополосный фотодетектор, охватывающий весь видимый спектр. Более того, OPD с соответствующим соотношением P3HT:PC ₇₁ БМ:ITIC демонстрируют лучшую способность собирать фотоны, более низкий темновой ток, более эффективную передачу энергии и более благоприятную морфологию пленки для улучшения обнаружительной способности. Примечательно, что наш подход лаконичен, хорошо воспроизводится и масштабируется. Наша работа показывает, что выбор подходящего нефуллеренового акцептора электронов и бинарной системы для построения активного слоя с дополнительным спектром поглощения света является эффективным методом для получения высокопроизводительных широкополосных OPD, которые будут широко применяться в будущих исследованиях.

Доступность данных и материалов

Все данные полностью доступны без ограничений.

Сокращения

AFM:

Атомно-силовой микроскоп

BHJ:

Объемный гетеропереход

Bphen:

Батофенантролин

D *:

Обнаружение

EQE ::

Внешняя квантовая эффективность

HOMO:

Самая высокая занятая молекулярная орбиталь

ITIC:

3,9-Бис (2-метилен- (3- (1,1-дицианометилен) -инданон)) - 5,5,11,11-тетракис (4-гексилфенил) -дитиено [2,3d:2,3'-d ′] -S-индацено [1,2-b:5,6-b ′] дитиофен

ITO:

Оксид индия и олова

J _d :

Плотность темнового тока

J-V :

Плотность тока-напряжение

LUMO:

Самая низкая незанятая молекулярная орбиталь

OPD:

Органические фотоприемники

OSC:

Органические солнечные элементы

P3HT:

Поли (3-гексилтиофен-2,5-диил)

ПК ₇₁ БМ:

Метиловый эфир [6,6] -фенил-C71-масляной кислоты

PEDOT:PSS:

Поли (3,4-этилендиокситиофен):сульфонат полистирола

PL:

Стационарная фотолюминесценция

RMS:

Среднеквадратичное значение

УФ-видимый:

Ультрафиолетовая и видимая спектроскопия